Freiheitsgrad - LinkFang.de





Freiheitsgrad


Dieser Artikel beschreibt den Freiheitsgrad im Sinne physikalischer Systeme. Der Freiheitsgrad als Begriff der Statistik wird in Freiheitsgrad (Statistik) behandelt.

Als Freiheitsgrad [math]F[/math] bzw. [math]f[/math], bei kinematischen Ketten auch Laufgrad, wird die Zahl der voneinander unabhängigen (und in diesem Sinne „frei wählbaren“) Bewegungsmöglichkeiten eines Systems bezeichnet.[1] Die einzelnen Bewegungsmöglichkeiten werden auch Freiheiten genannt. Ein starrer Körper im Raum hat demnach den Freiheitsgrad [math]f = 6[/math], denn man kann den Körper in drei voneinander unabhängige Richtungen bewegen (Translation) und um drei voneinander unabhängige Achsen drehen (Rotation).

In einem etwas anderen Sprachgebrauch wird jede der unabhängigen Bewegungsmöglichkeiten eines Systems, also jede der genannten Freiheiten, als ein Freiheitsgrad bezeichnet.[2] In diesem Sinne hat ein starrer Körper ohne Bindungen drei Translationsfreiheitsgrade und drei Rotationsfreiheitsgrade.

Mechanik

Jeder Freiheitsgrad eines physikalischen Systems entspricht einer unabhängigen verallgemeinerten Koordinate, mit der das System beschrieben werden kann.

Was mit dem Wort „unabhängig“ gemeint ist, sieht man an einem Beispiel: angenommen, ein Teilchen befindet sich in einer Ebene (z. B. auf einem Tisch) und kann sich in dieser Ebene nur entlang einer Geraden bewegen; ist beispielsweise die x-Koordinate des Teilchens bekannt, so lässt sich immer die dazugehörige y-Koordinate berechnen und andersherum. Das Teilchen besitzt dann nur einen Freiheitsgrad, weil eine unabhängige Koordinate (z. B. der Abstand auf der Linie von ihrem Anfang) die Position vollständig beschreibt.

Die Zahl der verallgemeinerten Koordinaten ist eine Systemeigenschaft. Beispielsweise hat ein freier Massenpunkt im Raum drei Translationsfreiheitsgrade. Ein starrer Körper hingegen besitzt zusätzlich noch drei Rotationsfreiheitsgrade, beschrieben durch Drehwinkel.

Gemäß der Grüblerschen Gleichung ist die Zahl der Freiheiten eines Systems, das aus vielen Teilsystemen gebildet wird, gleich der Summe der Freiheiten der Teilsysteme, sofern diese nicht durch Zwangsbedingungen eingeschränkt wird (z. B. Anhängerkupplung: der Anhänger kann sich nicht unabhängig vom Zugfahrzeug bewegen).

Ergebnis:

  • für [math]f \geq 1[/math] kann sich das System bewegen (Mechanismus)
    • für [math]f \gt 1[/math] ist das System in sich beweglich, d. h. die Bewegungen mehrerer Elemente müssen vorgegeben werden (z. B. mehrere Antriebe), damit die Bewegungen aller Elemente definiert sind.
    • für [math]f = 1[/math] liegt „Zwanglauf“ vor. Gibt man die Bewegung eines Elementes vor (z. B. ein Antrieb), sind auch die Bewegungen aller restlichen Elemente definiert.
  • für [math]f \leq 0[/math] kann sich das System nicht bewegen
    • für [math]f = 0[/math] liegt ein statisch bestimmtes System vor.
    • für [math]f \lt 0[/math] liegt ein statisch überbestimmtes System vor, in dem starke innere Spannungen auftreten können (es „klemmt“). Dies kann durch Zusatzbedingungen ggf. behoben werden.

Beispiel: Doppelpendel

Zwei Punktmassen [math]m_1[/math] und [math]m_2[/math] haben im dreidimensionalen Raum jeweils drei Translationsfreiheitsgrade, insgesamt also sechs. Ein Doppelpendel, das nicht über Kugelgelenkgelenke, sondern über Drehgelenke verbunden ist, kann jedoch nur in einer Ebene schwingen, so daß seine Beweglichkeit durch folgende Zwangsbedingungen eingeschränkt ist (s. Abb.):

  • [math]m_1[/math] befindet sich in der [math]xy-[/math]Ebene ([math]z_1 = 0[/math]), [math]m_2[/math] ebenso ([math]z_2=0[/math]).
  • Außerdem sind die Stäbe der beiden Pendel starr ([math]L_1 = \mathrm{const.}[/math] und [math]L_2 = \text{const.}[/math]).

Diese vier Zwangsbedingungen reduzieren die Zahl der Freiheitsgrade auf [math]f = 6 - 4 = 2[/math]. Für die Beschreibung des Systems genügen daher die beiden Winkel [math]\theta_1[/math] und [math]\theta_2[/math] als unabhängige Koordinaten.

Beispiel: Gelenke

Im Gelenk eines Mechanismus sind zwei Teile miteinander beweglich verbunden. Der Freiheitsgrad [math]f[/math] ist die Anzahl der möglichen Bewegungen, die das Gelenk ausführen kann. Dafür stehen prinzipiell die sechs Freiheiten des starren Körpers zur Verfügung. Mindestens eine davon wird im Gelenk unterbunden, daher stehen maximal fünf für eine technische Anwendung zur Verfügung. Mehr als drei Freiheiten werden mit Mehrfachgelenken erreicht.

Art des Gelenks Freiheitsgrad in der Abbildung
Drehgelenk [math]f = 1[/math] Figur 2
Schraubgelenk [math]f = 1[/math] Figur 3
Drehschubgelenk, Plattengelenk [math]f = 3[/math] Figur 5
Drehschubgelenk [math]f = 2[/math] Figur 6
Kugelgelenk [math]f = 3[/math] Figur 7

Siehe auch

Thermodynamik und statistische Mechanik

Freiheitsgrade der Moleküle

Jedes Molekül mit [math]n[/math] Atomen hat allgemein

[math]f = 3n[/math]

Freiheitsgrade, weil man für jedes Atom drei Koordinaten braucht, um seine Position zu definieren. Diese kann man formal in Translations-, Rotations- und innere Schwingungsfreiheitsgrade einteilen:

[math]\begin{align} f & = f_\mathrm{trans} + f_\mathrm{rot} + f_\mathrm{vib}\\ \Rightarrow f_\mathrm{vib} & = 3n - f_\mathrm{trans} - f_\mathrm{rot} \end{align}[/math]

Für [math]n[/math]-atomige Moleküle gilt:

lineare Moleküle nicht lineare Moleküle
[math]f_\mathrm{trans}[/math] [math]3[/math] [math]3[/math]
[math]f_\mathrm{rot}[/math] [math]2[/math] [math]3[/math]
[math]f_\mathrm{vib}[/math] [math]3n - 5[/math] [math]3n - 6[/math]
Summe [math]f[/math] [math]3n[/math] [math]3n[/math]

Komplexe Moleküle mit vielen Atomen haben daher viele Schwingungsfreiheitsgrade (siehe Molekülschwingung) und liefern somit einen hohen Beitrag zur Entropie.

Bei Molekülen, die auf Festkörperoberflächen adsorbiert sind, können die Freiheitsgrade eingeschränkt sein (sog. frustrierte Freiheitsgrade). Beispielsweise kann statt drei Rotationsfreiheitsgraden eines Moleküls in der Gasphase für das adsorbierte Molekül nur einer möglich sein. Gleiches gilt für Translationsfreiheitsgrade, die z. B. von drei (Gasphase) zu nur zwei im Fall der Adsorption werden können.

Aufgrund der diskreten Energieniveaus der Quantenmechanik können bei niedrigen Energien meist nicht alle [math]f[/math] Freiheitsgrade angeregt werden, da der erste angeregte Zustand bereits eine zu hohe Energie besitzt. Dadurch kann ein System bei einer gegebenen Energie effektiv weniger Freiheitsgrade haben:

[math]f_\mathrm{eff} \leq f[/math]

Zum Beispiel hat ein Atom bei Raumtemperatur effektiv nur die drei Translationsfreiheitsgrade, da die mittlere Energie so niedrig ist, dass atomare Anregungen praktisch nicht vorkommen.

Das Konzept der Freiheitsgrade aus der Mechanik taucht auch in der statistischen Mechanik und Thermodynamik auf: die Energie eines thermodynamischen Systems verteilt sich gemäß dem Äquipartitionstheorem gleichmäßig auf die einzelnen Freiheitsgrade. Die Zahl der Freiheitsgrade geht in die Entropie ein, die ein Maß für die Zahl der erreichbaren Zustände ist. Thermodynamische Systeme haben generell sehr viele Freiheitsgrade, etwa in der Größenordnung von 1023, der Größenordnung der Avogadro-Konstanten, da sie üblicherweise Stoffmengen in der Größenordnung eines Mols enthalten. Es können allerdings viele gleichartige Systeme mit jeweils nur wenigen Freiheitsgraden zustande kommen, z. B. 1023 Atome mit effektiv (s. u.) je drei Freiheitsgraden.

Man kann die innere Energie [math]U[/math] eines idealen Gases mit [math]N[/math] Teilchen in Abhängigkeit von der Temperatur [math]T[/math] und der Anzahl [math]f_U[/math] der Freiheitsgrade eines Gasteilchens angeben:

[math]U = N \cdot \frac{f_U}{2} \cdot k_\mathrm{B} \cdot T[/math]

mit der Boltzmann-Konstante [math]k_\mathrm{B}[/math].

Hierbei ist wichtig, dass Schwingungen bei der Bestimmung von [math]f_U[/math] doppelt gezählt werden, da sie sowohl kinetische als auch potentielle Energie besitzen (s. u.):

[math]f_U = f_\mathrm{trans} + f_\mathrm{rot} + 2 \cdot f_\mathrm{vib}[/math]
Stoff Freiheitsgrade
[math]f_\mathrm{trans}[/math] [math]f_\mathrm{rot}[/math] [math]f_\mathrm{vib}[/math] [math]f[/math] [math]f_\mathrm{eff} [/math] [math]f_U[/math]
Gasmolekül, 1-atomig 3 0 0 3 3 03
Gasmolekül, 2-atomig 3 2 1 6 5 07
Gasmolekül, 3-atomig linear 3 2 4 9 13
Gasmolekül, 3-atomig gewinkelt 3 3 3 9 12
1 Atom im Festkörper 0 0 3 3 06

Ein zweiatomiges Molekül wie molekularer Wasserstoff hat – neben den elektronischen Anregungen – sechs Freiheitsgrade: drei der Translation, zwei der Rotation, und einen Schwingungsfreiheitsgrad. Rotation und Schwingung sind quantisiert und bei geringer Gesamtenergie eines Moleküls können energetisch höher liegende Rotations- und Schwingungsfreiheitsgrade nicht angeregt werden; man sagt, sie seien „eingefroren“. Rotation wird bereits ab mittleren, Schwingung erst bei höheren Temperaturen angeregt. So verhalten sich die meisten zweiatomigen Gase wie z. B. Wasserstoff, Sauerstoff oder Stickstoff unter Normalbedingungen effektiv so, als hätten die Einzelmoleküle nur fünf Freiheitsgrade, was sich am Adiabatenexponenten ablesen lässt. Bei hohen Temperaturen sind dem System alle Freiheitsgrade zugänglich.

Freiheitsgrade der Zustandsgrößen

Die thermodynamischen Freiheitsgrade der Zustandsgrößen auf makroskopischer Ebene ergeben sich für beliebige Systeme im Gleichgewicht über die Gibbssche Phasenregel.

Weblinks

  • chemgapedia.de – verständliche und detaillierte Seite zu Freiheitsgraden (mit Animationen)

Einzelnachweise

  1. Wolfgang H. Müller, Ferdinand Ferber: Technische Mechanik für Ingenieure. Mit einer Multimedia-CD-ROM „Technische Mechanik mit mechANIma“. (Für die Bachelor-Ausbildung geeignet). 3., neu bearbeitete Auflage. Fachbuchverlag Leipzig im Carl-Hanser-Verlag, München u. a. 2008, ISBN 978-3-446-41423-5.
  2. Eberhard Brommundt, Gottfried Sachs, Delf Sachau: Technische Mechanik. Eine Einführung. 4., verbesserte und erweiterte Auflage. Oldenbourg. München u. a. 2007, ISBN 978-3-486-58111-9, S. 47 ff.

Kategorien: Klassische Mechanik | Thermodynamik

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